ELEKTROMAGNETICKÉ BLUDIŠTĚ – KE ČTENÍ
Lorentzova síla
Drifty
Magnetické zrcadlo
Pokud se částice pohybuje pomalu proměnným magnetickým polem, bude se měnit sklon gyrační kružnice vzhledem k magnetickým indukčním čarám. Označme úhel mezi rychlostí částice a indukčními čarami α:
Pohyb nabité částice popisuje tzv. zrcadlová rovnice:
| sin2 α /B = const. | (5) |
Sklon pohybu částice k siločarám se tedy dynamicky nastavuje podle síly pole. Rovnici lze také přepsat do tvaru
| sin2 α /B = sin2 α0 /B0. | (6) |
Index 0 označuje hodnoty pole a úhlu v místě nástřelu částice. Do čím silnějšího pole se dostane částice, tím kolměji je postavena její Larmorova šroubovice. Pokud bude rovina gyrace kolmá k poli (α = 90°), částice se odrazí. Z rovnice (6) plyne, že částice nastřelená pod úhlem α0 v místě s polem B0, bude obrácena zpět, vzroste-li velikost pole na kritickou hodnotu
| Bc = B0/sin2 α0. | (7) |
Nedosáhne-li magnetické pole této hodnoty, částice oblastí hustých indukčních čar prolétne. Máme-li naopak zadáno maximální pole Bc, potom ze systému v místě s polem B uniknou všechny částice s úhlem α < α0 (tzv. únikový kužel).
V oblasti hustších siločar (intenzivnějšího magnetického
pole) může dojít k odrazu gyrující částice.
Některé částice ale touto oblastí proniknou.